Страница - 416, Электронные цепи Томас Мартин




зить эквивалентной схемой (рис. 12.1, б). Во многих случаях такая схема достаточно точно отражает свойства реальных усилительных ламп. Более того, лампы для усилителей мощности пытаются обычно сделать такими, чтобы они как можно больше соответствовали идеальным характеристикам, если только это не противоречит другим основным требованиям к лампам. Однако некоторая нелинейность, нарушение параллельности и неравенство промежутков Все же остаются. Поэтому результаты теоретического расчета, основанного на применении таких линейных идеализированных характеристик, несколько отличаются от результатов экспериментальных исследований. Наибольшие расхождения возникают в области положительных сигналов возбуждения, что легко заметить из рис. 12.1, а. При очень больших положительных напряжениях на сетке, сравнимых с напряжением на аноде лампы, анодный ток- становится фактически независимым от напряжения на сетке. Эта область характеристики лампы называется областью насыщения, и ее граница определяет верхний предел напряжения на сетке, при котором можно использовать линейную эквивалентную схему.

Статические характеристики передачи идеализированного триода приведены на рис. 12. 2, а. Предположим, что анодное напряжение и Q-точка выбраны так, что режим работы соответствует одной из характеристик передачи (рис. 12.2,6). Соответствующим выбором величин напряжения сеточного смещения Есс и напряжения возбуждения eg можно добиться того, что анодный ток будет содержать переменную составляющую, точно отображающую напряжение сигнала, подводимого к сетке лампы. Совершенно очевидно, что это режим класса А, подробно рассмотренный в части II.

Рис. 12.1. Идеализированные статические анодные характеристики (я) и линейная эквивалентная схема (б) идеализированного триода


Рассмотрим рис. 12.2, в. Здесь напряжения сеточного смещения и возбуждения выше тех, которые были при работе лампы в режиме

414