Страница - 394, Электронные цепи Томас Мартин




Рассмотрим простейший усилитель мощности класса А (см. рис. 11.1). При анализе используем следующие обозначения:

Ш — мгновенное значение анодного тока, равное Щ Ц sin <ot\

I„ — анодный ток покоя (т. е. анодный ток при отсутствии напряжения возбуждения на сетке лампы);

1р—амплитуда переменной составляющей анодного тока;

Щ — мгновенное значение напряжения на аноде, равное Eb -f Ер sin ш/;

Еь — напряжение на аноде лампы при отсутствии напряжения возбуждения на сетке лампы;

Ер ■— амплитуда переменной составляющей напряжения на аноде;

Еьь — напряжение источника анодного питания;

Rt — сопротивление нагрузки.

Мощность выходного сигнала, выделяемая на нагрузке, рассеивается на сопротивлении нагрузки RL. Следовательно,



Мощность, подводимая в анодную цепь от источника анодного питания, равна


(11.19)


(11.20)

Эта мощность превращается в мощность переменного и постоянного тока, выделяемую на нагрузке и рассеиваемую (в виде тепла) на аноде лампы:

где Рас — мощность выходного сигнала, рассеиваемая на сопротивлении нагрузки Rl\

PL — мощность постоянного тока, рассеиваемая на RL\

Рр—мощность, теряемая в лампе (рассеиваемая на аноде). Следовательно, выражение для тс. п. д. анодной цепи можно привести к виду

(11.21)

Отсюда со всей очевидностью следует, что к. п. д. анодной цепи никогда не может составлять 100%, так как в формулу входят два члена: PL — мощность постоянного тока, выделяемая в виде тепла на сопротивлении RL, и Рр — мощность, рассеиваемая на аноде лампы. Уменьшение любой из этих двух величии позволит повысить к. п. д. анодной цепи.

К. п. д. анодной цепи легко вычислить, если в уравнение 11.18 подставить уравнения 11.19 и 11.20. Получится . следующая формула:


(11.22)