Страница - 284, Электронные цепи Томас Мартин




Проиллюстрируем влияние сопротивления эмиттера на .крутизну усилителя. Пусть ZL — чистое омическое сопротивление 20 ООО ом. Полупроводниковый триод относится к плоскостному типу и имеет Щ = 25 ом, Щ В 9,75 Мом, щ = 250 ом Щ = 10 Мом. Поэтому на низких частотах, при которых можно пренебречь емкостями коллектора, ^ = 156ООО мкмо и gt =gi/(l +3,7) В33 190 мкмо. Это иллюстрирует заметное дегенеративное действие, сказывающееся в плоскостных полупроводниковых триодах даже в том случае, когда сопротивление эмиттера довольно мало. Указанное значение крутизны больше получаемого для электронных ламп. Уменьшение можно свести к минимуму, если выбрать ZL того же порядка, что и zc. Однако это потребует таких больших напряжений питания коллектора, что практически неосуществимо.

Несколько иное положение характерно для полупроводниковых триодов с точечным контактом. В этих устройствах гтгс, так что zt отрицательно. Вследствие этого обратная связь по эмиттерной цепи может иметь дегенеративный или регенеративный характер в зависимости от соотношения между z, и ZL. Так, например, если ш значительно меньше и RL = 20 000 ом, лт = 35 000 ом, гс = 20 000 ом, ге = 250 ом, гь = 300 ом, то щ = —7777 мкмо и gt=gj {1 +6,67) =—1014 мкмо. Если = 30 000 ом, то эффективная крутизна становится равной —2047 мкмо. Если RL = = 10 000 ом, то эффективная крутизна становится равной + 1944 мкмо. Первые два случая — дегенеративные, а последний — регенеративный.

Легко подсчитать полное внутреннее сопротивление. Пользуясь уравнением 8.16, можно написать:

Изменение полного входного сопротивления усилителя можно выразить проще, так как член, заключенный в скобки, равен знаменателю выражения для эффективной крутизны. Поэтому

282