Страница - 24, Электронные цепи Томас Мартин




показан на рис. 1.18, а. Эта схема полезна, однако оказалось более удобным [1, 2]* перейти к эквивалентной Т-образной схеме, показанной на рис. 1.18,6. Сопротивления в этой схеме обозначаются следующим образом:

ге — сопротивление эмиттера; гс — сопротивление коллектора;

гь — сопротивление базы;

гт — сопротивление эквивалентного генератора.

Чтобы использовать такую схему, необходимо получить уравнения, выражающие ее сопротивления через сопротивления Гщ щ2, т 12 и r21 непосредственной эквивалентной схемы.

Требуемые формулы эквивалентности для двух схем рис. 1.18 легко вывести из уравнения цепей. Так, для рис. 1.18, а.

Ссылку §Ё литературу, перечень которой дан в конце кнвгд.


VeГП 4" IJ12»

(1.16)

Uс ~ Iс Г11 4" 1ег21-

(1.17)

Аналогично

для рис. 1.18,6

(Ге + гь) 4- 1СГЬ\

(1-18)

Vc=h (Гс + ГЬ) + К (ГЬ 4- О-

(1.19)

Сравнивая i

почленно эти две пары уравнений, получаем

Щ = Ге 4- К;

(1.20)

'22 = г(4- Гь;

(1-21)

(1.22)

Г21—^ + V

(1.23)

Эти четыре

уравнения можно представить в следующем

виде:

ГЬ=^ГУЪ

(1.24)

Ге == Га г\2у

(1.25)

Г с Щ Г22 Г12>

(1.26)

Гт — Г21 Г\2-

(1.27)

Рис. 1.18. Эквивалентные схемы полупроводниковых триодов, работающих в режиме класса А: а — непосредственная; 6 — Т-образная