Страница - 232, Электронные цепи Томас Мартин




имеет значения в полосовых усилителях. Это справедливо также и в отношении дегенеративных эффектов, хотя в данном случае возникают некоторые специальные проблемы.

6.10. ПЕРЕХОДНАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАСПРЕДЕЛЕННОГО УСИЛИТЕЛЯ

Общая теория распределенного усилителя и его частотная характеристика в установившемся режиме были рассмотрены в главе 5. Было выведено уравнение для усиления по напряжению однокаскадного распределенного усилителя


(6.101)

Это уравнение довольно общее, так как характер частоты не был определен. Характеристические полные сопротивления определяются выражением


(6.102)

Значения этих полных сопротивлений в распределенном усилителе легко определяются из рис. 5,28 и 5.29. После подстановки соответствующих значений получается


(6.103)

(6.104)

где <ос, Rp и Rg были определены в главе 5.

Подставив эти уравнения в уравнение 6.101, получим результирующее выражение для усиления по напряжению:

(6.105)

или

(6.106)

До определения времени нарастания и выброса усилителя необходимо вычислить выходное напряжение как функцию времени. Так как E0(s)=Et(s)A(s), то преобразование реакций на входную единичную ступенчатую функцию будет иметь вид














(6.107)